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从热力学理论的角度来看，毛细相变则可以分为一级和二级相变，毛细其分别表现为吉布斯自由能导数的不连续性和连续性，如潜热的出现、体积变化和磁化率的连续性等。f,g）关于极化或自旋的二维拓扑点缺陷，血管分别为n=1和-1。
有故b)铁电材料的扩展及其在各种能源系统中的应用。障可自愈f)PbZrO3 铁旋相的二维摆线极化顺序。电网 a)通过居里温度TC说明顺电到铁电的相变。
3.3Na0.5Bi0.5TiO3基铁电离子导体图5.a)原始态(1-x)NBT-xBT的结构相图，毛细图中标注了Vogel-Fulcher冷冻温度(TVF)、毛细菱面体到四方转变(T2)、最大介电常数(Tm)、四方到立方转变(T1,T)和同相八面体倾斜的起始温度(T2)。对于单相铁电体来说，血管由于束缚电荷的不完全补偿，均匀极化通常会导致样品表面产生净带电效应。
这些特征表明铁电特性对化学成分、有故缺陷结构、边界条件和外场刺激具有很大的敏感性。
五、障可自愈【总结展望】从上述总结可以看出，障可自愈铁电极化现象已从从典型的钙钛矿氧化物体系显著扩展到有机-无机杂化钙钛矿(HOIP)、2D范德华层状材料、铁电金属、离子导体等。 因此，电网铁电体为探索有趣的物理学现象和许多与能源相关的设备应用提供了广阔的研究平台。
太阳能收集4.1用于太阳能电池的有机-无机杂化钙钛矿图6.a)MAPbI3 中的晶体结构、毛细温度相关的相变和瑞利响应。在三临界点附近，血管一级相变和二级相变甚至会竞争相互作用，导致相变阻挫(phase-transitionfrustration)的出现。
每种类型的原子仅排列在一个三角形（A、有故B或C）晶格中。在能量尺度上，障可自愈铁电态的稳定依赖于某种长程静电力的出现，该长程静电力通常与短程排斥力相互竞争，后者通常主导了非极性对称结构的出现
